【一维二聚体晶链的能带结构研究】刘民谦.pdf
目 摘要 s11 引言 82格林函数方法 S2。1格林函数 S2。wennier 函数和BLoch 函数 2 一维简单格子的DOS s2 BLOch-Wannier混合表象 3。一维有机二聚体晶链的能带.S3。1一维无限长晶链的能带 .3 2半无限长二聚体晶链的能带 S4结果和讨论.s4 有机二聚体晶链的能带 .4 半无限长二聚体晶链的表面态能级 S4 二聚体晶链的LDOS S4.
S1 引 言 自前,表面物理已经成为固休物理学的前沿阵地之一。研究半导休、金属 材料的真实表面,对于改善和稳定半导体器件的性能以及金属的防蚀、防断 裂具有重要的作用。固体表面的电子转移和能盘转移的微观机制操讨,将为研 究化学催化、太阳能电池、新材料等提供强有力的手段.同时,表面物理学还 将在物理学与化学、生物学等多种交叉学科中起重婴作用。要认真研究表面 可题,就必须从大块品休开始:早在二十年代,固休的电子论,计算能带的基本方法是平面波法和紧束缚近似(TBA)法。除此之外还有较为 的计算问题,用这些方法计算出来的能带能够解释一此实验事实。
2格林函数方法 格林函数方法被广泛地应用于固体物理的理论研究,同时也是本文应用的 某本理论之一,下面将对该理论作比较系统的阐述.2格林函数 设L是:干意一个线性、厄米微分算符,Z是复常数,则算符方程(L)G=136i 的解G,叫算符L的对应复数Z的格林算符.若(P>}是L的与本征情E应的一组完备正交其矢,即 L1x>=Ek1>,相M=<1b>则格林算符G可表示成 =(1-7)=9 ipK><4xZ-EK 可见,如果知道了算符L的一赛完备正交某,就可以由式求得格林算符G 然后,选取适当的分立谱表象,就构成了格林算符G的矩阵表示.[wshop_paid show_buy_btn="true"]