【力学译丛】第五辑 - 上海科学技术编译馆上海.pdf
目 二元全空泡水聚的自由流綫理 吴耀組纵向重力場对模形体超空泡流的作用 A.J.Acosta水翼的非定常理(一.西山 哲男水翼的非定常理(二)西山 哲男空泡数为零时全空泡水的不定常升力及弯矩M.Martin波形迎流的水翼理.W.H.Isay长和薄的对称物体的垂直出水和人水 J.P.Moran两相边界层及其减阻特性 E.M.Sparrow等R.Duquenne 利用流变-电比拟法計算不定常的空气动力系数 M.O.Aguesse激波在不可压縮液面上激起的波浪
的压力及粘性应力所組成。然而也可以将合力用动量定理表示成包容物体的任意曲面的面积分。在实际流 体流过纯物体的场合,实验观察指出,流动的不速锁面或自由流实际上是一个的切变层,其中的满量由 分离点的附面层所供給。切变层通常并不光滑地延續至下游远方,而是以一定的频率于每一边交替地卷 起形成旋满。旋调很快扩散而事实上耗散于尾流之中。对一常值的来流速度,尾流仅平均而言才是稳定的.因这个复杂的尾流流动之故,使用需要对无穷远处的自由流群知考虑的动量理,看来是无签的。此問题 的较为现实的方法是这样的去求解,这个解当恰当地考虑了空泡压力后,在物体的近旁是正确的。
III.問题的建立 这儿自由流理用于研究在給定攻角。下流过带有完全空泡尾流水翼的定常二元流动。水氮的前缘 和后緣假定是尖的,从而涉及的流动图形使自由流是从这两个离开水翼的,而另一方面水翼的浸温 部分假定具有任意速的外形。在空泡全部发展之后,水翼的厚度对流动就毫无影响,从而水翼将被假定是 零厚度的。Roshko模型(见上节)用于近似下游远方的尾流。在物理平面(或平面,这儿=+y而c乃 平行于自由流)内的流动表于图2,尾流外面流动假定为处处无旋。如此,从复位势 W=p(x,y)+i(∞,y)q从1破少到U 可导出复速度u为 2平面 w=dW/dz=u-iv=qe-iθ 2. 
