【固体物理引论】下集 - 人民教育.pdf
高等学校教学用书 固体物理引 GUTI WULI YINGLUN 下 册 C.基特耳著 万民万寿民 静斋李明荣
固体物理引 E=(t/2m)(1+k+),式中,对边长为工的立方体来,kx,ky,k=(2π/L)(0,±1,±2,±3,) 自由电子的波函数的形式为:y.ek.r 按德布罗意关系,这些波函数表示动量p=k的行波.在前面讨X射及彈性波在品体中傅播时,我們已經看出,布喇 格反射是波在周期性結构中傅播时的一个重要的特性。电子波在晶体 中也产生布喇格反射。戴雜孙及革末关于电子的波动实质的观察,就 是观察也子束从品体表面的布喇格反射。对于我們現在的讨来,布喇格反射的极其重要的后果,就是它导出傅导电子的能态分布中有 能量間隙存在。
周体物理引 这些解在k=十π/a及k=一π/a处都是适用的。从右边的形式可以 看出:这些解都是由向右(e/a)和向左(e-m/a)进行的、数量相等的 波所組成的 参看习题10].现在我們必须证明:即使这些函数的波欠量相同,这两个解少1、2 所对应的能量也是不相同的。在图11(a)中,我們已經表示出一个 傅导电子在一单原子性点陣的正离子核心場中静电势能变化的一般 性质。我們可以认为离子核心带正电,因为在形成金属时每个原子失 去了一个或更多个的价电子。在(b)中,我們概略地描了对应于驻波 中1及业2的电荷密度的分布,以及对应于一个平面行波的分布。我們要 注意:如图所示,行波～e? 