【超声物理第4辑】上海科学技术编译馆上海.pdf
苏联]Cy.[苏联]B.M.paBoB 苏联]A.A.epo等美国]R.R.Goodman等.[苏联].C.Be.e等.[美国] E.P.Papadakis [苏联]HOTymeHoB[苏联]B.B.IIRoBcRa-opn [英国]F.O.Goodman苏联].A.PaTR印度]MKrishnamurthi等[印度]M.
样地小,以致为了描述波的傅播过程利用性方程 就足够了:这就开始了:的第三个区城,其中非 IV.假如增大初始操幅,但使参量(t)始 大于1,期上面定性描途的激波消散的图象仍是 正满的:区别仅在于第二个区城的起点处,在关系 式(13中,双曲正切应該用式所确定的不 对称面数来代替:波具有图a所示的形式。但是 这个不对称性随着波的傅播而减小(x.1/),而在 由式定的距离处,激波轉变为正弦形的.图2 对于这样大的初始振幅,以致在距离处参量 的值小于1,则在第二个区域的起点处,波前結构 不仅具有显明的不对称性,而且具有開断区域(由 齿形和解的“缝合”可
B.现在我們到研究下逃情况 28M/m≥1 在距离=>处,对于不同的wt的波形如图3所示.用数字1、9、3分别表示相应于wt《1,wt1和 6》1情况的波的断面。如图3横下面的虚所 指出的,当的值由《1过渡到》1时,波譜 中恒定分量的形成,相当于波的傅播速度的改变.图3 利用确定間断点速度值的式子(见[4],公式),不难證明,在wt》1的极限情况下,在导出方 程和时所朵用的号的傅播速度c上,所附 加的恒定分量速度等于(mc/2),而与c的和給出 当wr<1时,在間隔0<2<中形成的最高 波已經开频散区域,因此c。[wshop_paid show_buy_btn="true"]
