[第二届和平利用原子能国际会议文献可控制热核反应]第1卷·科学社版

【第二届和平利用原子能国际会议文献可控制热核反应1】科学.pdf目 P/2 泽塔装置的一些理問题P/1708 在收崭放电中一个不稳定性的液态导体模型P/1765 放电中的热核反应率.P/1861 静止的收缩放电.P/2300 等离子区高振滥的理P/2347 放电管中一个适用的氛荷装置.P/2348 全金属的放电管壁第一隋段 在主电压脉冲加上泽塔装置之前,有很小程度的电离,这或者是由高频放电、或者是由約 2000安培的直流电流产生的。在任一种情况下,初始电离大約为0 ,由于标准的初始压力 是 微米的气气(大約相当5×10氛分子或10氛核/厘米3)我們可以期待初始离子密度豹 为10/厘米”.这密度因为较小,可以防止初始电流到放电中心去。最初,电流受到惯性效应 的限制,而磁場满足下列形式的方程 -V²H4π-neH初始渗透深度1=(mc²)1/2,約为5.60微秒,此后方位場上昇至可和轴向場相比拟之值,渗透深度降低了,粒子沿着磁力的直接 加速相对来变得不重要了.然而温度由于焦耳加热而續上昇,所以 T=T[8πnkTV4tp] 其中 因为H=180高斯,T=15电子伏,由方程我們发现,最温度大約是每粒 子20电子伏,最渗透大約是1厘米,第二段 在第二阶段中,放电由于方位場增加而收縮.因为崩潢时間大約是1毫秒,而流体磁波的 速度近似为107厘米/秒,发生了崩溃还能保持压力平衡,和磁压力相比而忽略气体压力,我 們就能得到关系式 E(t)dt.
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